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  • 格拉姆-施密特正交化

    线性代数中,如果内积空间上的一组向量能够张成一个子空间,那么这一组向量就称为这个子空间的一个基。Gram-Schmidt正交化提供了一种方法,能够通过这一子空间上的一个基得出子空间的一个正交基,并可进一步求出对应的标准正交基

    这种正交化方法以Jørgen Pedersen GramErhard Schmidt命名,然而比他们更早的拉普拉斯(Laplace)和柯西(Cauchy)已经发现了这一方法。在李群分解中,这种方法被推广为岩泽分解Iwasawa decomposition)。

    数值计算中,Gram-Schmidt正交化是数值不稳定的,计算中累积的舍入误差会使最终结果的正交性变得很差。因此在实际应用中通常使用豪斯霍尔德变换Givens旋转进行正交化。

    记法

    基本思想

    图1 vV2上投影,构造V3上的正交基β

    Gram-Schmidt正交化的基本想法,是利用投影原理在已有正交基的基础上构造一个新的正交基。

    oldsymbol{v} in oldsymbol{V^n}VkVn上的k 维子空间,其标准正交基为{ eta_1,ldots , eta_k },且v不在Vk上。由投影原理知,v与其在Vk上的投影mathrm{proj}_{oldsymbol{V^k}} oldsymbol{v}之差

     oldsymbol{eta} = oldsymbol{v} - sum_{i=1}^{k}mathrm{proj}_{oldsymbol{v}}\,oldsymbol{eta}_i = oldsymbol{v} - sum_{i=1}^{k}langle oldsymbol{v}, oldsymbol{eta}_i 
angle oldsymbol{eta}_i

    是正交于子空间Vk的,亦即β正交于Vk的正交基ηi。因此只要将β单位化,即

     oldsymbol{eta}_{k+1} = frac{oldsymbol{eta}}{|eta|} = frac{oldsymbol{eta}}{sqrt{langle eta,eta 
angle }}

    那么1,...,ηk+1}就是Vkv上扩展的子空间span{v,η1,...,ηk}的标准正交基。

    根据上述分析,对于向量组{v1,...,vm}张成的空间Vn,只要从其中一个向量(不妨设为v1)所张成的一维子空间span{v1}开始(注意到{v1}就是span{v1}的正交基),重复上述扩展构造正交基的过程,就能够得到Vn的一组正交基。这就是Gram-Schmidt正交化。

    算法

    首先需要确定扩展正交基的顺序,不妨设为{v_1, ldots ,v_n}。Gram-Schmidt正交化的过程如下:

      oldsymbol{eta}_1 = oldsymbol{v}_1,   oldsymbol{eta}_1 = {oldsymbol{eta}_1 over |oldsymbol{eta}_1|}
      oldsymbol{eta}_2 = oldsymbol{v}_2-langle oldsymbol{v}_2, oldsymbol{eta}_1 
angle oldsymbol{eta}_1,   oldsymbol{eta}_2 = {oldsymbol{eta}_2 over |oldsymbol{eta}_2|}
      oldsymbol{eta}_3 = oldsymbol{v}_3 - langle oldsymbol{v}_3, oldsymbol{eta}_1 
angle oldsymbol{eta}_1 - langle oldsymbol{v}_3, oldsymbol{eta}_2 
angle oldsymbol{eta}_2 ,   oldsymbol{eta}_3 = {oldsymbol{eta}_3 over |oldsymbol{eta}_3|}
      vdots   vdots
      oldsymbol{eta}_n = oldsymbol{v}_n-sum_{i=1}^{n-1}langle oldsymbol{v}_n, oldsymbol{eta}_i 
angle oldsymbol{eta}_i,   oldsymbol{eta}_n = {oldsymbol{eta}_nover|oldsymbol{eta}_n|}

    这样就得到mathrm{span}{ oldsymbol{v}_1, ldots , oldsymbol{v}_n }上的一组正交基{ oldsymbol{eta}_1, ldots , oldsymbol{eta}_n },以及相应的标准正交基{ oldsymbol{eta}_1, ldots , oldsymbol{eta}_n }

    考察如下欧几里得空间Rn中向量的集合,欧氏空间上内积的定义为<ab> = bTa

    S = lbraceoldsymbol{v}_1=egin{pmatrix} 3 \ 1end{pmatrix}, oldsymbol{v}_2=egin{pmatrix}2 \2end{pmatrix}
brace.

    下面作Gram-Schmidt正交化,以得到一组正交向量:

    oldsymbol{eta}_1=oldsymbol{v}_1=egin{pmatrix}3\1end{pmatrix}
    oldsymbol{eta}_2=oldsymbol{v}_2-mathrm{proj}_{oldsymbol{eta}_1}\,oldsymbol{v}_2=egin{pmatrix}2\2end{pmatrix}-mathrm{proj}_{egin{pmatrix}3\1end{pmatrix}}\,{egin{pmatrix}2\2end{pmatrix}}=egin{pmatrix}-2/5\6/5end{pmatrix}

    下面验证向量β1β2的正交性:

    langleoldsymbol{eta}_1,oldsymbol{eta}_2
angle = leftlangle egin{pmatrix}3\1end{pmatrix}, egin{pmatrix}-2/5\6/5end{pmatrix} 
ight
angle = -frac65 + frac65 = 0.

    将这些向量单位化:

    oldsymbol{eta}_1 = {1 over sqrt {10}}egin{pmatrix}3\1end{pmatrix}
    oldsymbol{eta}_2 = {1 over sqrt {8 over 5}}egin{pmatrix}-2/5\6/5end{pmatrix}

    于是{η1,η2}就是span{v1v2} 的一组标准正交基。

    不同的形式

    随着内积空间上内积的定义以及构成内积空间的元素的不同,Gram-Schmidt正交化也表现出不同的形式。

    例如,在实向量空间上,内积定义为:

    langle oldsymbol{a}, oldsymbol{b} 
angle = oldsymbol{b}^T oldsymbol{a}

    在复向量空间上,内积定义为:

    langle oldsymbol{a}, oldsymbol{b} 
angle = oldsymbol{b}^H oldsymbol{a}

    函数之间的内积则定义为:

    langle f(x), g(x) 
angle = int_{-infty}^{infty}f(x)g^*(x) dx

    与之对应,相应的Gram-Schmidt正交化就具有不同的形式。

    下载地址:http://www.mathworks.com/matlabcentral/fileexchange/12465-cgrscho

    http://www.mathworks.com/matlabcentral/fileexchange/12495-mgrscho//修正版

    原地址:http://blog.sina.com.cn/s/blog_495b66300100mrho.html

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  • 原文地址:https://www.cnblogs.com/lanye/p/4171102.html
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