PART 5-玻尔兹曼分布率（选）
麦克斯韦速率分布律是理想气体不受外力场作用时，处于平衡态下气体分子的速率分布规律。由于没有外力场作用，处于平衡态的气体其分子数密度 n 处处相同，即分子在空间位置的分布是均匀的。当有恒定的外力场 （如重力场等）作用时，气体分子在空间的分布就不再呈均匀分布了。
5.1 玻尔兹曼分布率
5.2 重力场中大气密度和压强随高度的变化规律
联系一下实际情况，比如说去青藏高原，空气稀薄
5.3 麦克斯韦—玻尔兹曼分布律
PART 6-气体分子的平均碰撞频率和平均自由程
6.1 分子的平均碰撞频率
## 利用麦克斯韦速率分布律，理论上可以证明，平衡态下气体分子的平均相对速率与平均速率之间的关系为 ：框框里的那个，根2倍关系
6.2 气体分子的平均自由程
在低气压下，通常容器中分子间几乎不会发生碰撞。所以，在高真空的容器中，可以得到较大的平均自由程，这对电真空器件和保温容器有实际应用。
PART 7-热力学第二定律的统计意义 熵
从宏观来看，气体分子从A室扩散到B室，但不能返回，不可逆
从微观上来看，有16中可能的分布方式，假设每一种状态出现的概率相等，一种宏观态==多种微观态
均匀分布的宏观态出现的概率最大 ，就是与概率也是有关系的
7.2 熵
## 系统宏观状态的熵与该宏观状态的热力学概率的对数成正比
## 熵表示系统的一个状态，可以通过来看熵，看这个系统内分子的运动乱不乱
孤立系统的熵永不减少（热力学第二定律，不会从平衡回到之前一边有一边真空）ΔS>=0
7.3 热力学熵
以上的熵，是从微观统计上提出来的定义，通常称之为统计物理熵。下面来介绍克劳修斯于1865年根据卡诺定理从宏观上引入的熵
对任意一个循环过程，可看作是由许多小卡诺循环组成的，如果每个小卡诺循环都取得无限小，则循环过程的循环线可看成由无数多条等温线组成
7.3 热力学熵
7.4 熵增加原理
