先把最基础的拾起来
物理公式复习
必修1
运动/匀变速直线运动
平均速度: \(\overline{v} (m/s)\)
加速度: \(a(m/s^2)\)
-
\(\overline{v} = \frac{s}{t}\)
-
\(a = \frac{v_t - v_0}{t}\)
-
\(s = v_0 t + \frac{1}{2}at^2\)
证明可以考虑建立\(t-v\)图像那么\(s\)就是面积，根据梯形面积公式再结合\(v_t = v_0 + at\)即可
- \(2as = v_t^2 - v_0^2\)
证明可以将上面公式中的\(t\)替换为\(t = \frac{v_t - v_0}{a}\)
- \(\overline{v} = \frac{v_0 + v_t}{2}\)
证明可以由\(s = \overline{v}t\)，然后将\(s = v_0t + \frac{1}{2}at^2\))带入
-
匀加速直线运动的物体，中间时刻的瞬时速度等于平均速度
-
\(\Delta s = at^23\)
设相同时间内的位移分别为\(s_1, s_2\)
那么\(s_0 = v_0t + \frac{1}{2}at^2 \tag{1}\)
\(v_1 = v_0 + a\)
\(s_1 = v_1 t + \frac{1}{2}at^2 \tag{2}\)
\((2) - (1)\)得
\(\Delta s = (v_1 - v_0)t = (v_0 + at - v_0) t = at^2\)
相互作用
- \(G = mg\)
\(g = 9.8N/kg\)
- \(F = kx\)
在弹性限度内，弹性体(如弹簧)弹力的大小与弹性体伸长(或缩短)的长度成正比
\(k\)的单位是\(N/m\)
- \(f = \mu N\)
滑动摩擦力的大小与压力成正比，还与接触面的性质有关
必修二
功与功率
- \(W = FS \cos \alpha\)
\(F\)的单位是\(N\)，位移的单位是\(m\)，功的单位是焦耳，符号是\(J\)。
\(w > 0\)：力做正功(动力),\(w\)是标量
- \(P = \frac{W}{t}\)(平均功率)
功率的单位是\(J/s\)，又叫瓦特，用符号\(W\)表示。如果某物体在\(1s\)内做\(1J\)的功，它的功率就是\(1W\)。
- \(P = PV \cos \alpha\)(瞬时功率)
功的原理：使用任何机械时，动力对机械所做的功总是等于机械克服阻力所做的功。
能的转化与守恒
- 动能：\(E_k = \frac{1}{2}mv^2\)
物理学中把物体由于运动而具有的能叫做动能。动能是标量，单位与功相同\(J\)。
- 功：\(W = E_{k2}-E_{k1}\)
动能定理：合外力对物体所做的功等于物体动能的改变
- 势能：\(E_p = mgh\)
重力势能是标量。\(h\)相对于零势能面。
重力做功等于重力势能的减少量
- \(W_{\text{弹}} = -\Delta E_p\)
物体因为发生弹性形变而具有的能叫做弹性势能
弹力做正功，弹性势能减少
- 机械能守恒定理
只有重力做功或者弹簧弹力做功的系统内，物体的动能与势能可相互转化，机械能的总量保持不变。
- 能量守恒定律
能量既不能凭空产生，也不能凭空消失，它只能从一种形式转化为另一种形式，或者从一个物体转化到另一个物体，在转化或转移的过程中其总量保持不变。
抛体运动
- 竖直上抛运动
竖直上抛物体的上升时间：\(t = \frac{v_0}{g}\)
竖直上抛运动的位移公式：\(h = \frac{v_0^2}{2g}\)
- 平抛运动
以抛出点为坐标原点，初速度方向为\(x\)轴正方向，取重力的方向为\(y\)轴的正方向
位移：
\(x = v_0 t\)
\(y = \frac{1}{2}gt^2\)
\(\tan \theta = \frac{gt}{2v_0}\)
速度：
\(v_x = v_0\)
\(y_y = gt\)
\(\tan \alpha = \frac{gt}{v_0}\)
$\tan \theta = 2\tan \alpha $
匀速圆周运动
- 线速度：\(v = \frac{s}{t}\)
方向：切线方向
- 角速度：\(\omega = \frac{\phi}{t}\)
方向：垂直于圆周平面(什么鬼)
- 周期：周期性运动没重复一次所需要的时间\((T)\)
周期越短，转动越快；周期越长，转动越慢。
-
频率：单位时间内运动的重复次数\(f = \frac{1}{T}\) (Hz)
-
转速：单位时间内的转动次数(r/s, r/min)
-
角速度与线速度的关系：\(v = r \omega\)
-
向心力的大小
\(F = mr \omega^2\)
因为\(w = \frac{v}{r}\)，那么\(F = m \frac{v^2}{r}\)
- 向心加速度
\(a = \omega^2 r\)
\(a = \frac{v^2}{r}\)